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Mines-Ponts · MP · session 2026

Physique I

corrigé question par question

  • Physique
  • 25 questions
  • Sujet entier, Q1 à Q25

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Aperçu : Q1

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I Les raies d’émission de l’hydrogène atomique

Notations et définitions.

Pour une particule de masse mm et de vitesse v⃗\vec v, l’impulsion est p⃗=mv⃗\vec p=m\vec v et sa norme est p=∥p⃗∥p=\left\lVert \vec p \right\rVert.

La relation de de Broglie, donnée dans le sujet, associe à cette particule la longueur d’onde λ=h/p\lambda=h/p.

Le noyau de l’atome d’hydrogène est considéré comme fixe.

L’électron possède des niveaux d’énergie discrets.

Une transition d’un niveau EiE_i vers un niveau Ef<EiE_f<E_i émet un photon d’énergie ϵ=Ei−Ef\epsilon=E_i-E_f.

Les cinq raies étudiées sont numérotées par k∈[ ⁣[1,5] ⁣]k\in[\![1, 5]\!].

Leurs noms sont respectivement Hα\mathrm H_\alpha, Hβ\mathrm H_\beta, Hγ\mathrm H_\gamma, Hδ\mathrm H_\delta et Hϵ\mathrm H_\epsilon.

En notant λ0(k)\lambda_0(k) leur longueur d’onde, les valeurs arrondies fournies sont :

λ0(1)=660 nm,λ0(2)=490 nm,λ0(3)=440 nm,λ0(4)=410 nm,λ0(5)=400 nm.\begin{aligned} \lambda_0(1)&=660\,\mathrm{nm},\\ \lambda_0(2)&=490\,\mathrm{nm},\\ \lambda_0(3)&=440\,\mathrm{nm},\\ \lambda_0(4)&=410\,\mathrm{nm},\\ \lambda_0(5)&=400\,\mathrm{nm}. \end{aligned}

Le graphique de Balmer représente 1/λ01/\lambda_0 en fonction de 1/(k+2)21/(k+2)^2.

Le modèle à examiner attribue, pour tout n∈N∗n\in\mathbb{N}^*, l’énergie En=−E0/n2E_n=-E_0/n^2, avec E0>0E_0>0.

Pour ces cinq transitions, ni=k+2n_i=k+2 et nf=2n_f=2.

Les constantes utiles dans l’ensemble du sujet sont :

c=3,0×108 m.s−1,e=1,6×10−19 C,h=6,6×10−34 J.s,me=9,1×10−31 kg,mn=1,7×10−27 kg,ε0=8,9×10−12 F.m−1.\begin{aligned} c&=3{,}0\times10^8\,\mathrm{m.s^{-1}},\\ e&=1{,}6\times10^{-19}\,\mathrm{C},\\ h&=6{,}6\times10^{-34}\,\mathrm{J.s},\\ m_e&=9{,}1\times10^{-31}\,\mathrm{kg},\\ m_n&=1{,}7\times10^{-27}\,\mathrm{kg},\\ \varepsilon_0&=8{,}9\times10^{-12}\,\mathrm{F.m^{-1}}. \end{aligned}

On utilise également les conversions et approximations données :

1 eV=1,6×10−19 J,hc≃1,2 eV.μm,cos⁡(25∘)≃0,91.\begin{aligned} 1\,\mathrm{eV}&=1{,}6\times10^{-19}\,\mathrm{J},\\ hc&\simeq1{,}2\,\mathrm{eV.\mu m},\\ \cos(25^\circ)&\simeq0{,}91. \end{aligned}

Sauf indication contraire, les résultats numériques sont donnés avec deux chiffres significatifs.

Les dimensions fondamentales sont notées MM, LL, TT, II, θ\theta et nn, respectivement pour la masse, la longueur, la durée, l’intensité électrique, la température et la quantité de matière.

Les grandeurs complexes sont soulignées, et i2=−1\mathrm{i}^2=-1.

Q1.

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Résultat
λ0=hcEi−Ef.\boxed{\lambda_0=\frac{hc}{E_i-E_f}.}

Exprimons λ0\lambda_0 en fonction de EiE_i, EfE_f, hh et cc.

Notons ν\nu la fréquence du photon émis.

La relation de Planck-Einstein donne son énergie, et la propagation dans le vide relie sa fréquence à sa longueur d’onde (propriété 1.2, énergie et impulsion du photon) :

ϵ=hν,ν=cλ0,Ei−Ef=hcλ0.\begin{aligned} \epsilon&=h\nu,\\ \nu&=\frac{c}{\lambda_0},\\ E_i-E_f&=\frac{hc}{\lambda_0}. \end{aligned}

Comme Ei>EfE_i>E_f, la longueur d’onde obtenue est positive.

Donc

λ0=hcEi−Ef.\boxed{\lambda_0=\frac{hc}{E_i-E_f}.}

Q2

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