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PC · Physique · semaine 25

Équations de Maxwell

Postulats de l'électromagnétisme avec la force de Lorentz et les équations de Maxwell sous forme locale et intégrale, reliées à la loi de Faraday et à la conservation de la charge. Aspects énergétiques avec le vecteur de Poynting, la densité volumique d'énergie électromagnétique et l'équation locale de Poynting. Équations de propagation des champs dans le vide et discussion de l'approximation des régimes quasi-stationnaires magnétique.

Sommaire

Ton programme de PC : ce chapitre est traité par Équations de Maxwell (MP).

Hors programme en PC, donc pas exigible :

  • Équations de Poisson et de Laplace de l'électrostatique
  • Potentiels, approche numérique d'une EDP (cadre MP)
  • Puissance cédée aux porteurs, loi d'Ohm locale et effet Joule

Au programme de PC en plus, traité dans une vidéo à venir :

  • Force de Lorentz comme postulat de l'électromagnétisme
  • ARQS magnétique : discussion de validité, extension du domaine des champs magnétiques stationnaires
  • Caractère non instantané des interactions électromagnétiques

Le cours

Résumé en cinq points

  1. Maxwell : div⁡E⃗=ρ/ε0\operatorname{div}\vec E = \rho/\varepsilon_0, div⁡B⃗=0\operatorname{div}\vec B = 0, rot⁡→ E⃗=−∂tB⃗\overrightarrow{\operatorname{rot}}\,\vec E = -\partial_t\vec B, rot⁡→ B⃗=μ0j⃗+μ0ε0∂tE⃗\overrightarrow{\operatorname{rot}}\,\vec B = \mu_0\vec j + \mu_0\varepsilon_0\partial_t\vec E.
  2. μ0ε0∂tE⃗\mu_0\varepsilon_0\partial_t\vec E donne div⁡j⃗+∂tρ=0\operatorname{div}\vec j + \partial_t\rho = 0 et la propagation.
  3. Statique : rot⁡→ E⃗=0⃗\overrightarrow{\operatorname{rot}}\,\vec E = \vec 0, E⃗=−grad⁡→ V\vec E = -\overrightarrow{\operatorname{grad}}\,V, ΔV+ρ/ε0=0\Delta V + \rho/\varepsilon_0 = 0.
  4. Vide de sources : ΔE⃗−1c2∂t2E⃗=0⃗\Delta\vec E - \dfrac{1}{c^2}\partial_t^2\vec E = \vec 0, c=1/ε0μ0c = 1/\sqrt{\varepsilon_0\mu_0}.
  5. u=ε0E22+B22μ0u = \dfrac{\varepsilon_0E^2}{2} + \dfrac{B^2}{2\mu_0}, Π⃗=E⃗∧B⃗μ0\vec\Pi = \dfrac{\vec E\wedge\vec B}{\mu_0}, ∂tu+div⁡Π⃗=−j⃗⋅E⃗\partial_t u + \operatorname{div}\vec\Pi = -\vec j\cdot\vec E.

Classiques et HP

Méthodes et approfondissements du chapitre · le statut est précisé pour PC.

Classiques et HP réservés

Prolongements et démonstrations de Physique.

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Fin de l'aperçu gratuit

Encore 13 parties de cours et 10 corrigés.

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Méthodes et exercices

Exercices classiques corrigés

Rangés par thème, du plus simple au plus exigeant. Difficulté et durée indicatives.

Champ magnétique variable 2

Exercice 1. Champ magnétique dans un condensateur en charge ★★

Classiques de khôlle et concours · 20 min · Khôlle

Condensateur plan à armatures circulaires de rayon RR, séparées de ee petit devant RR, chargé par un courant i(t)i(t).

On néglige les effets de bord et on se place en ARQS.

Calculer BB entre les armatures.

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Technique Ampère généralisé avec le seul courant de déplacement.

Voir le corrigé offert
  1. E = q/(πε₀R²) uz entre les armatures, nul ailleurs, et i = dq/dt.
  2. Les plans contenant l'axe sont des plans de symétrie des sources, donc B est orthoradial. L'invariance par rotation donne B = B(r, z) u_θ.
  3. Cercle de rayon r < R dans l'entrefer : 2πrB = μ₀ε₀ d/dt (πr² E) = μ₀ i r²/R², donc B = μ₀ i r/(2πR²).
  4. Pour r > R, le flux de E est q/ε₀ et B = μ₀ i/(2πr). C'est le champ du fil d'alimentation.

piège : Conclure B = 0 parce qu'aucun courant ne traverse le disque choisi.

Exercice 2. Décharge d'une sphère dans un milieu ohmique ★★

Classiques de khôlle et concours · 25 min · Khôlle

Une sphère conductrice de rayon aa porte la charge Q(t)Q(t).

Elle est plongée dans un milieu de conductivité γ\gamma que l'on modélise avec la permittivité ε0\varepsilon_0, initialement neutre.

Trouver Q(t)Q(t) et BB.

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  1. La charge volumique du milieu vérifie ∂ρ/∂t = −div j = −γρ/ε₀. …

La suite du corrigé dans Sup et Spé+ : essai gratuit 7 jours.

Bilan d'énergie 4

Exercice 10. Établir l'équation de Poynting ★

Application du cours · 15 min · Type oral Mines

À l'aide de div⁡(E∧B)=B⋅rot⁡E−E⋅rot⁡B,\operatorname{div}(E \wedge B) = B \cdot \operatorname{rot} E - E \cdot \operatorname{rot} B, établir ∂u∂t+div⁡Π=−j⋅E.\frac{\partial u}{\partial t} + \operatorname{div} \Pi = -j \cdot E. En déduire qu'en régime statique, dans une région sans courant, le flux de Π\Pi à travers toute surface fermée est nul.

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  1. ∂u/∂t = ε₀ E·∂E/∂t + B·(∂B/∂t)/μ₀.

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Exercice 3. Énergie magnétique d'un solénoïde ★★

Classiques de khôlle et concours · 25 min · Khôlle

Solénoïde long de rayon RR, nn spires par mètre, courant i(t)i(t) lentement variable.

Montrer par un bilan de Poynting que la puissance entrante égale la variation d'énergie magnétique.

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  1. ARQS : B = μ₀ n i uz à l'intérieur. …

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Exercice 4. Câble coaxial ★★

Classiques de khôlle et concours · 20 min · D'après un écrit CCINP MP

Câble coaxial à conducteurs parfaits, de rayons aa et bb, qui transporte le courant II sous la tension UU vers une charge.

Calculer la puissance transportée.

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  1. Gauss et la différence de potentiel donnent E = U/(r ln(b/a)) ur pour a < r < b.

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Exercice 9. Chauffage par induction ★★

Classiques de khôlle et concours · 20 min · Type oral Centrale

Cylindre conducteur de rayon RR, de hauteur hh, de conductivité γ\gamma, placé dans B=B0cos⁡(ωt) uzB = B_0 \cos(\omega t)\, u_z uniforme.

On néglige le champ des courants induits, hypothèse valable si RR est petit devant l'épaisseur de peau.

Puissance moyenne dissipée ?

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  1. Comme en technique 1, E = (r/2) ωB₀ sin(ωt) u_θ.

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Potentiel et Gauss 2

Exercice 5. Poisson pour une couche chargée ★★

Classiques de khôlle et concours · 20 min · Khôlle

Charge volumique ρ0\rho_0 pour ∣x∣<a|x| < a, vide ailleurs, sans charge surfacique.

Trouver VV et EE.

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  1. Poisson : V'' = −ρ₀/ε₀ à l'intérieur, V'' = 0 à l'extérieur.

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Exercice 6. Tunnel à travers une Terre homogène ★★

Classiques de khôlle et concours · 15 min · Khôlle

Terre homogène de masse M et de rayon R. Un point matériel se déplace sans frottement dans un tunnel rectiligne passant par le centre. Période ?

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  1. Analogue de Gauss : le flux de G à travers une sphère vaut −4πG_N Mint. …

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Ondes électromagnétiques 2

Exercice 7. Champ d'un pointeur laser ★

Application du cours · 10 min · Khôlle

Pointeur de 1 mW1~\mathrm{mW}, faisceau de 1 mm1~\mathrm{mm} de diamètre.

On admet une structure d'onde plane, avec une valeur moyenne ⟨Π⟩=ε0 c E022.\langle \Pi \rangle = \frac{\varepsilon_0\, c\, E_0^2}{2}.

Amplitude de EE, puis focalisation sur 10 μm10~\mu\mathrm{m} de diamètre, puis laser de 1 W1~\mathrm{W} focalisé de même.

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  1. ⟨Π⟩ = P/S ≈ 10⁻³/(7,9 × 10⁻⁷) ≈ 1,3 kW/m², l'ordre du flux solaire.

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Exercice 8. Champ entre deux plans conducteurs ★★★

Approfondissement · 35 min · Type écrit Centrale

Dans le vide entre deux plans conducteurs parfaits x=0x = 0 et x=ax = a, on propose E=E0sin⁡(πxa)cos⁡(ωt−kz) uy,E = E_0 \sin\left(\frac{\pi x}{a}\right) \cos(\omega t - kz)\, u_y, qui s'annule sur les plans comme l'imposent les relations de passage fournies.

Condition sur kk, calcul de BB.

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  1. Ey ne dépend pas de y, donc div E = 0, compatible avec l'absence de charge.

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Au concours

Les questions des sujets corrigés qui travaillent ce chapitre. La première question de chaque sujet est en accès libre.

CCINP 2025, MP, Physique-chimie

  • Q14 Équations locales de la magnétostatique pour le champ d'un quadrupôle
  • Q22 et Q23 Vecteur de Poynting et puissance rayonnée, effet relativiste

CCINP 2025, MPI, Physique-chimie

  • Q9 et Q10 Symétries et équations locales du champ magnétique