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MP · Physique · semaine 24

Transferts thermiques

Conduction, convection et rayonnement, loi de Fourier, équation de la chaleur, régime stationnaire et résistances thermiques, corps noir.

Sommaire

Le cours

Résumé en cinq points

  1. Trois modes de transfert :
    • conduction sans mouvement de matière ;
    • convection par déplacement du fluide ;
    • rayonnement électromagnétique sans support.
  2. Le premier principe local dans un solide donne : ρc ∂tT=−div⁡j⃗+pv.\begin{aligned} \rho c\,\partial_t T &=-\operatorname{div}\vec j\\ &\quad+p_v. \end{aligned} La loi de Fourier ferme le système : j⃗=−λ grad⁡T.\vec j=-\lambda\, \operatorname{grad}T.
  3. L'équation de la diffusion est irréversible. ∂tT=D ΔT+pvρc.\begin{aligned} \partial_t T &=D\,\Delta T\\ &\quad+\frac{p_v}{\rho c}. \end{aligned} Son ordre de grandeur s'écrit : τ≈L2D.\tau\approx\frac{L^2}{D}.
  4. En régime stationnaire sans source, le flux est conservatif et on raisonne en résistances thermiques, avec les mêmes règles d'association qu'en électricité. Pour un mur plan : R=eλS.R=\frac{e}{\lambda S}.
  5. La loi de Newton modélise l'échange solide-fluide : φ=h(Tparoi−Tfluide).\begin{aligned} \varphi&=h\big( T_{\mathrm{paroi}}\\ &\qquad-T_{\mathrm{fluide}} \big). \end{aligned} Elle équivaut à une résistance en série : R=1hS.R=\frac1{hS}.
Pourquoi ce chapitre

En MPSI, le transfert thermique QQ apparaissait comme une grandeur globale, sans qu'on sache par quel mécanisme ni à quelle vitesse il se faisait. Ce chapitre répond à ces deux questions dans le cas de la conduction.

On écrit le premier principe sous forme locale, on y injecte une loi phénoménologique, la loi de Fourier, et on obtient une équation aux dérivées partielles qui gouverne le champ de température. C'est le premier exemple de diffusion du programme, et la même structure mathématique se retrouve en effet de peau.

RemarqueProgramme

Aucune connaissance sur les solutions de l'équation de diffusion n'est exigible. Le travail porte sur la mise en équation et sur l'analyse en ordres de grandeur.

Classiques et HP

Méthodes et approfondissements du chapitre · le statut est précisé pour MP.

Classiques et HP réservés

Prolongements et démonstrations de Physique.

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Fin de l'aperçu gratuit

Encore 15 parties de cours et 9 corrigés.

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Méthodes et exercices

Exercices classiques corrigés

Rangés par thème, du plus simple au plus exigeant. Difficulté et durée indicatives.

Flux à travers une paroi 2

Exercice 1. Mur à deux couches ★

Application du cours · 15 min · Khôlle

Un mur de 1 m21~\mathrm{m^2} comporte 20 cm20~\mathrm{cm} de béton (λ1=1\lambda_1 = 1) côté intérieur et 10 cm10~\mathrm{cm} d'isolant (λ2=0,04\lambda_2 = 0{,}04) côté extérieur.

Ses faces sont à 19 ∘C19~^\circ\mathrm{C} et à −1 ∘C-1~^\circ\mathrm{C}.

Déterminer le flux, la température à l'interface et l'allure du profil.

Voir l'indice

Technique conservation du flux et résistances en série.

Voir le corrigé offert
  1. En régime stationnaire sans source, le profil est affine dans chaque couche.
  2. Une interface d'épaisseur nulle ne stocke pas d'énergie, donc le flux y est continu. Les deux couches sont en série.
  3. On a R₁ = 0,2 K/W et R₂ = 2,5 K/W, soit un total de 2,7 K/W. Le flux vaut Φ = 20/2,7 ≈ 7,4 W.
  4. La température d'interface vaut 19 − Φ R₁ ≈ 17,5 °C. Les pentes sont dans le rapport inverse des conductivités : elle est 25 fois plus forte dans l'isolant.

piège : Écrire la continuité de dT/dx à l'interface. C'est λ dT/dx qui est continu.

Exercice 2. Simple et double vitrage ★★

Classiques de khôlle et concours · 20 min · Khôlle

Une vitre de 1 m21~\mathrm{m^2} sépare une pièce à 20 ∘C20~^\circ\mathrm{C} de l'extérieur à 0 ∘C0~^\circ\mathrm{C}, avec hi=10h_i = 10 et he=20 W⋅m−2⋅K−1h_e = 20~\mathrm{W\cdot m^{-2}\cdot K^{-1}}.

Comparer un simple vitrage de 4 mm4~\mathrm{mm} (λ=1\lambda = 1) et un double vitrage formé de 4 mm4~\mathrm{mm} de verre, 12 mm12~\mathrm{mm} d'air immobile et 4 mm4~\mathrm{mm} de verre.

Voir le début du corrigé
  1. Pour le simple vitrage, R = 0,1 + 0,004 + 0,05 ≈ 0,154 K/W, d'où Φ ≈ 130 W.

La suite du corrigé dans Sup et Spé+ : essai gratuit 7 jours.

Profil avec source interne 2

Exercice 3. Fil chauffé par effet Joule ★★

Classiques de khôlle et concours · 25 min · Khôlle

Un fil de rayon aa, de conductivités électrique γ\gamma et thermique λ\lambda, est parcouru par un courant II uniformément réparti.

Sa surface est à TaT_a.

Déterminer T(r)T(r) en régime stationnaire.

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  1. La puissance volumique Joule vaut pv = I²/(γ π² a⁴).

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Exercice 4. Boule avec source refroidie par un fluide ★★

Classiques de khôlle et concours · 25 min · Khôlle

Une boule de rayon RR produit une puissance volumique uniforme pvp_v.

Elle échange avec un fluide à TfT_f selon la loi de Newton, avec un coefficient hh.

Déterminer les températures de surface et au centre en régime stationnaire.

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  1. Bilan global : (4/3)πR³ pv = 4πR² h (Ts − Tf), donc Ts = Tf + pv R/(3h).

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Isolation et ailettes 2

Exercice 5. Rayon critique d'isolation ★★

Classiques de khôlle et concours · 25 min · D'après un écrit CCINP MP

La paroi extérieure d'un tube, de rayon aa, est à T1T_1.

On l'entoure d'une gaine de conductivité λ\lambda jusqu'au rayon bb.

L'air extérieur est à TaT_a, avec un coefficient hh.

Étudier la perte thermique en fonction de bb.

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  1. Dans la gaine, 2πrL j ne dépend pas de r. …

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Exercice 9. Ailette ou cuillère ★★

Classiques de khôlle et concours · 25 min · Type écrit Mines

Une tige très longue, de diamètre dd et de conductivité λ\lambda, a sa base à T0T_0.

Elle échange latéralement avec l'air à TaT_a, avec un coefficient hh.

Déterminer T(x)T(x) en régime stationnaire et la puissance évacuée.

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  1. Sur une tranche de section S = πd²/4 et de périmètre P = πd : F(x) − F(x + dx) − hP dx (T − Ta) = 0, avec F = −λS T'. …

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Régime variable 2

Exercice 6. Température d'une cave ★★

Classiques de khôlle et concours · 25 min · Type oral Centrale

Le sol occupe la région z≥0z \geq 0 et a une diffusivité D≈5⋅10−7 m2/sD \approx 5\cdot 10^{-7}~\mathrm{m^2/s}.

En surface, T=T0+θ0cos⁡(ωt).T = T_0 + \theta_0 \cos(\omega t). L'énoncé propose la solution T=T0+θ0exp⁡(−z/δ)cos⁡(ωt−z/δ).T = T_0 + \theta_0 \exp(-z/\delta) \cos(\omega t - z/\delta). Trouver δ\delta et commenter.

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  1. On écrit T − T₀ comme la partie réelle de θ₀ exp(iωt − kz), avec k = (1 + i)/δ. …

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Exercice 7. Refroidissement d'une bille ★★

Classiques de khôlle et concours · 25 min · D'après un écrit CCINP MP

Une bille d'acier de rayon R=1 cmR = 1~\mathrm{cm} (ρ=7,8⋅103 kg/m3\rho = 7{,}8\cdot 10^3~\mathrm{kg/m^3}, c=450 J⋅kg−1⋅K−1c = 450~\mathrm{J\cdot kg^{-1}\cdot K^{-1}}, λ=50\lambda = 50) refroidit dans l'air à TaT_a, avec h=10h = 10, à partir de TiT_i.

Justifier un modèle isotherme et déterminer T(t)T(t).

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  1. La diffusivité vaut D ≈ 1,4·10⁻⁵ m²/s, d'où un temps de diffusion interne τint ≈ R²/D ≈ 7 s.

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Résolution numérique 1

Exercice 8. Stabilité du schéma explicite ★★

Classiques de khôlle et concours · 30 min · Khôlle avec ordinateur

Une barre est découpée en NN intervalles, et ses extrémités sont maintenues à TgT_g et TdT_d.

Décrire la boucle de calcul, justifier la condition r=D ΔtΔx2≤12,r = \frac{D\,\Delta t}{\Delta x^2} \leq \frac{1}{2}, puis estimer le coût du calcul pour 10 cm10~\mathrm{cm} d'acier avec Δx=1 mm\Delta x = 1~\mathrm{mm}.

Voir le début du corrigé
  1. À chaque pas de temps, on calcule un nouveau tableau à partir de l'ancien, avec nouveau[i] = T[i] + r (T[i+1] − 2T[i] + T[i−1]) pour i allant de 1 à N − 1. …

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Fiche de cours rédigée à partir du programme officiel de physique-chimie de MP (arrêté du 5 janvier 2021, partie 5.2 « Transferts thermiques »). Elle couvre les trois modes de transfert, la loi de Fourier, le bilan local d'énergie interne, l'équation de la diffusion thermique, le régime stationnaire et les résistances thermiques, ainsi que la loi de Newton à une interface solide-fluide. Le rayonnement n'est traité que comme mode de transfert à identifier, le reste est signalé comme hors programme.