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BCPST2 · Physique-chimie · semaine 22

Phénomènes de tension superficielle

Coefficient de tension superficielle, énergie de surface et rôle qualitatif d'un tensioactif. Loi de Young pour le mouillage et loi de Laplace donnée dans le cas d'une interface sphérique. Loi de Jurin et ascension capillaire, abordées par une approche énergétique qui réinvestit la statique des fluides.

Sommaire

Le cours

Résumé en cinq points

  1. Créer une interface coûte l'énergie γ\gamma par unité d'aire. Un système fluide libre minimise l'aire de ses interfaces, d'où la forme sphérique des gouttes lorsque la pesanteur est négligeable.
  2. Pour l'eau à 20 ∘C20\,^\circ\mathrm{C} : γ≈73  mN.m−1.\gamma\approx73\,\unite{mN.m^{-1}}. Un tensioactif s'accumule à l'interface et abaisse ce coefficient.
  3. La loi de Young : γSV=γSL+γLVcos⁡θ\gamma_{SV} =\gamma_{SL}+\gamma_{LV}\cos\theta traduit l'équilibre au niveau de la ligne triple. θ<90∘\theta<90^\circ signifie mouillant.
  4. Loi de Laplace pour une interface sphérique : ΔP=2γR.\Delta P=\frac{2\gamma}{R}. La pression est plus grande du côté concave. L'effet devient considérable aux petites échelles.
  5. Loi de Jurin : h=2γLVcos⁡θρgr.h=\frac{2\gamma_{LV}\cos\theta} {\rho g r}. Elle est obtenue en minimisant la somme de l'énergie de surface et de l'énergie potentielle de pesanteur.
Pourquoi ce chapitre

À petite échelle, la pesanteur ne domine plus. Ce sont les interfaces qui commandent. C'est pourquoi :

  • une goutte est sphérique ;
  • un insecte marche sur l'eau ;
  • la sève monte dans un capillaire ;
  • un savon nettoie ;
  • un nouveau-né prématuré peine à respirer sans surfactant pulmonaire.

Créer de la surface coûte de l'énergie, donc un système fluide cherche à minimiser l'aire de ses interfaces, sous les contraintes qu'on lui impose.

Tout le reste en découle :

  • l'angle de contact ;
  • la surpression dans une goutte ;
  • l'ascension capillaire.

Classiques et HP

Méthodes et approfondissements du chapitre · le statut est précisé pour BCPST2.

Classiques et HP réservés

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Méthodes et exercices

Exercices classiques corrigés

Rangés par thème, du plus simple au plus exigeant. Difficulté et durée indicatives.

Énergie de surface 1

Exercice 1. Coalescence d'un brouillard ★

Application du cours · 10 min · Khôlle

Des gouttelettes d'eau de rayon r=1 μmr = 1~\mathrm{\mu m} se rassemblent en gouttes de rayon R=1 mmR = 1~\mathrm{mm}.

Énergie libérée par kilogramme d'eau, élévation de température si elle chauffe l'eau. γ=73 mN⋅m−1.\gamma = 73~\mathrm{mN\cdot m^{-1}}.

Voir l'indice

Technique aire par unité de masse d'une sphère.

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  1. Pour une sphère, aire/masse = 4π·r²/(ρ·4π·r³/3) = 3/(ρ·r).
  2. Énergie libérée par kilogramme : γ·(3/ρ)·(1/r − 1/R) = 0,073 × 3 × 10⁻³ × (10⁶ − 10³) ≈ 2,2 × 10² J·kg⁻¹.
  3. Élévation de température : 219/4180 ≈ 0,05 K. La capillarité domine la forme des gouttes, pas leur thermique.

piège : Raisonner sur une goutte au lieu d'une masse fixée. La conservation du volume impose le nombre de gouttes.

Loi de Jurin 5

Exercice 2. Loi de Jurin par un bilan énergétique ★★

Classiques de khôlle et concours · 20 min · Khôlle

Un tube de rayon rr plonge dans un grand bain d'un liquide mouillant.

Établir la hauteur d'équilibre par l'énergie, montrer que c'est un minimum, puis comparer l'énergie de surface libérée à l'énergie de pesanteur stockée.

Voir le début du corrigé
  1. E(h) = −2π·r·h·(γSV − γSL) + ρ·π·r²·g·h²/2, l'aire du ménisque restant constante.

La suite du corrigé dans Sup et Spé+ : essai gratuit 7 jours.

Exercice 3. Jurin par la statique, cas du mercure ★★

Classiques de khôlle et concours · 15 min · Khôlle

Retrouver Jurin par la loi de Laplace et la statique des fluides, puis traiter le mercure dans un tube de verre de rayon 0,5 mm0{,}5~\mathrm{mm} : γ=0,49 N⋅m−1,θ=140∘,\gamma = 0{,}49~\mathrm{N\cdot m^{-1}}, \qquad \theta = 140^\circ, ρ=13,6×103 kg⋅m−3.\rho = 13{,}6 \times 10^3~\mathrm{kg\cdot m^{-3}}.

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  1. Si r est petit devant ℓ, le ménisque est une calotte sphérique de rayon R = r/|cos θ|.

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Exercice 7. Mesure de γ et incertitude ★★

Classiques de khôlle et concours · 20 min · Type écrit Agro-Véto

Un capillaire de rayon r=0,25±0,01 mmr = 0{,}25 \pm 0{,}01~\mathrm{mm}, mesuré au microscope, plonge dans de l'eau.

On lit h=5,6±0,1 cmh = 5{,}6 \pm 0{,}1~\mathrm{cm}, θ\theta supposé nul.

Valeur de γ\gamma, incertitude-type, comparaison à 73 mN⋅m−173~\mathrm{mN\cdot m^{-1}}, effet d'un tube mal nettoyé.

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  1. γ = ρ·g·r·h/2 = 10³ × 9,81 × 2,5 × 10⁻⁴ × 0,056/2 ≈ 68,7 mN·m⁻¹.

La suite du corrigé dans Sup et Spé+ : essai gratuit 7 jours.

Exercice 8. Capillarité et montée de la sève ★★

Classiques de khôlle et concours · 20 min · Type écrit G2E

Un vaisseau de xylème a un rayon de 20 μm20~\mu\mathrm{m}.

Hauteur de Jurin avec θ≈0\theta \approx 0.

Pour un arbre de 30 m30~\mathrm{m}, dépression nécessaire pour tenir la colonne, frottements négligés, et rayon maximal des ménisques capables de la supporter.

Comparer aux pores des parois cellulaires foliaires, de quelques nanomètres.

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  1. h = 0,146/(10³ × 9,8 × 2 × 10⁻⁵) ≈ 0,74 m. …

La suite du corrigé dans Sup et Spé+ : essai gratuit 7 jours.

Exercice 9. Ascension entre deux lames ★★★

Approfondissement · 30 min · Type oral Agro-Véto

Deux lames de verre verticales, parallèles, de largeur LL, espacées de ee petit devant LL et devant ℓ\ell, plongent dans l'eau.

Hauteur d'ascension par l'énergie, valeur pour e=0,2 mme = 0{,}2~\mathrm{mm}, puis cas de deux lames formant un petit angle α\alpha.

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  1. E(h) = −2L·h·(γSV − γSL) + ρ·L·e·g·h²/2, deux faces mouillées.

La suite du corrigé dans Sup et Spé+ : essai gratuit 7 jours.

Angle de contact 1

Exercice 4. Effet d'un tensioactif sur l'angle de contact ★

Application du cours · 10 min · Khôlle

Eau sur un plastique : γSV=25,γSL=45,γLV=73 mN⋅m−1.\begin{aligned} \gamma_{SV} &= 25, \\ \gamma_{SL} &= 45, \\ \gamma_{LV} &= 73~\mathrm{mN\cdot m^{-1}}. \end{aligned} Après ajout d'un tensioactif, on mesure γLV=30 mN⋅m−1\gamma_{LV} = 30~\mathrm{mN\cdot m^{-1}} et on estime γSL=5 mN⋅m−1\gamma_{SL} = 5~\mathrm{mN\cdot m^{-1}}, γSV\gamma_{SV} inchangé.

Angles avant et après, interprétation.

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  1. Avant : cos θ = −20/73 = −0,27, θ ≈ 106°, non mouillant.

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Surpression de Laplace 2

Exercice 5. Alvéoles pulmonaires ★★

Classiques de khôlle et concours · 20 min · Type écrit Agro-Véto

Le film liquide tapissant une alvéole de rayon rr forme une interface sphérique avec l'air.

Sans surfactant, γ≈70 mN⋅m−1\gamma \approx 70~\mathrm{mN\cdot m^{-1}}.

Avec surfactant, γ\gamma tombe à quelques mN⋅m−1\mathrm{mN\cdot m^{-1}} en fin d'expiration.

Surpressions pour r=50 μmr = 50~\mu\mathrm{m} et 100 μm100~\mu\mathrm{m}, comparaison à la dépression inspiratoire d'environ 0,5 kPa0{,}5~\mathrm{kPa}, stabilité de deux alvéoles reliées.

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  1. Sans surfactant : ΔP = 2 × 0,07/5 × 10⁻⁵ = 2,8 kPa pour 50 µm et 1,4 kPa pour 100 µm. …

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Exercice 6. Deux bulles de savon reliées ★★★

Approfondissement · 25 min · Khôlle

Deux bulles de rayons 1 cm1~\mathrm{cm} et 3 cm3~\mathrm{cm}, eau savonneuse de γ=25 mN⋅m−1\gamma = 25~\mathrm{mN\cdot m^{-1}}, sont reliées par un tube muni d'un robinet.

Surpressions, évolution à l'ouverture, état final.

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  1. Deux interfaces par film : ΔP = 4γ/R, soit 10 Pa pour la petite et 3,3 Pa pour la grande.

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Forme d'une flaque 1

Exercice 10. Épaisseur d'une grande flaque ★★★

Approfondissement · 35 min · Type écrit ENS, plus exigeant

Un volume VV de liquide forme sur un solide une flaque d'épaisseur ee uniforme et d'aire AA, avec AA très grande devant ℓ2\ell^2, les bords étant négligés.

Trouver ee à l'équilibre en fonction de ℓ\ell et θ\theta.

Applications : eau sur téflon, θ=110∘\theta = 110^\circ, et mercure sur verre, θ=140∘\theta = 140^\circ.

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  1. Énergie : E = (γSL − γSV + γLV)·A + ρ·g·A·e²/2, le centre de masse étant à e/2.

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Fiche de cours rédigée à partir du programme officiel de BCPST deuxième année (2021), thème M, paragraphe M.5. Elle couvre :

  • le coefficient de tension superficielle et l'énergie de surface ;
  • le rôle d'un tensioactif ;
  • la mouillabilité et la loi de Young ;
  • la loi de Laplace pour une interface sphérique ;
  • la loi de Jurin.